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유체역학에서 C.V내에서의 3가지 보존법칙(mass momentum energy)을 나타내는 equation은 3가지가 있고 다음과 같습니다.

 

그 중 유체역학의 꽃이라고도 하는 Navier-stokes equation에 대해 알아보도록 하겠습니다.

 

Navier-stokes equation은 invicid flow인 Euler equation에 viscous force를 추가하면 완성되는 식입니다.

 

유체에 작용하는 force는 표면력(surface force)와 체적력(body force)가 있는데

viscous force는 표면력으로 다음과 같은 C.V에서 다음과 같이 유도될 수 있습니다.

C.V에 작용하는 force를 index로 표현하면 다음과 같습니다.

F_si 에서 나타내는 시그마는 pressure force와 viscous force의 합인 총 surface force로 다음과 같이 표현됩니다. 그리고 델타ij는 단위부피로 상수이기 때문에 미분시 소거되고 마지막으로 continuity equation에 의해

Navier-stokes equation은 다음과 같이 도출됩니다.

위의 Navier-stokes equation은 Newton-fluid 즉 점성계수가 constant하고 incompressive 즉 밀도가 일정할 때 viscous영역에서 사용할 수 있습니다.

 

다음 포스팅에서는 invicid region에서 이러한 복잡한 식을 이용하지 않고 속도와 압력을 구할 수 있는 potential flow에 대해 알아보도록 하겠습니다.

 

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오늘은 이러한 potential flow를 시작하기 전에 압력과 점성에의한 유체입자 유동에 대해 알아보도록 하겠습니다.

 

만약 아래와 같은 상황

조건 1.fully developed flow

2.steady state

3. constant pressure gradient

 

일때 한쪽 평판이 u_w만큼 이동할때

 

 

위의 상황을 보면

poise flow는 pressure와 전단응력이 상쇄도고

couette flow는 두 평판사이의 반대되는 전단응력에 상쇄되어 가속도는 0이 됩니다.

그렇기 때문에 다음과 같은 continuity equation과 Navier-stokes momentum equation이 도출됩니다.

 

 

위의 식에서 속도를 구하기 위해 boundary condition을 아래와 같이 사용합니다

 

 

이러한 B.C을 통해 적분하고 대표속도인 u_w로 무차원화 하면 다음과 같은 결과를 얻을 수 있습니다.

 

 

위 solution을 보면 couette flow solution과 poiseuill flow sol의 합으로 나와있는데

이러한 중첩(super position)이 가능한 이유는 위에서 가속도가 0이되어 Navier-stokes에서 비선형인 부분이 사라졌기 때문입니다.

poise flow sol에서 박스부분을 알파라 하고 알파의 변화에 따라 다음 그림과 같은 속도분포를 가지게 됩니다.

 

 

그림을 보면 아래평판은 no slip sol이기 때문에 속도는 0이고

1.압력변화가 0 즉 dp/dx = 0

파란색처럼 속도분포가 되고 이는 couette flow 와 같음을 알 수 있습니다.

2.압력변화가 음수 dp/dx = -

2의 압력이 1보다 작을 경우 알파가+인 노란색 속도분포가 나타납니다.

3.압력변화가 양수 dp/dx = +

2의 압력이 1보다 큰 경우로 알파가 -인 주황색 속도분포로 역방향 속도분포가 발생할 수 있습니다.

(여기서 알파가 -0.25일 경우에는 wall shear stress가 0이되고 박리가 발생합니다.)

(알파가 -0.25보다 더 작아질 경우에는 역류 back flow가 발생합니다.)

 

 

다음으로는 평판이 움직이지 않는 경우

즉 u_w가 0인 경우에 대해 알아보도록 하겠습니다.

그럼 위의 식의 solution이 poiseuille flow solution만 남게 됩니다.

 

 

이때 최고속도는 y=0일 경우이고 체적유량은 Au를 적분한 것으로 다음과 같이 나오게 됩니다.
 

위의 Q를 보면 평판이라 하겐포아죄유식과는 다른 것을 확인 할 수 있습니다.

그리고 아래는 평균속도와 벽면의 전단 drag coefficient 입니다.

 

지금까지 pressure gradient에 의한 유체유동 viscous에 의한 유체유동에 대해 알아보았습니다.

 

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